- Преподавателю
- Математика
- Конспект урока по геометрии на тему Движение!
Конспект урока по геометрии на тему Движение!
Раздел | Математика |
Класс | 9 класс |
Тип | Конспекты |
Автор | Минаева А.Р. |
Дата | 25.12.2015 |
Формат | docx |
Изображения | Есть |
На этом уроке мы дадим определение понятию движения, осевой и центральной симметрии. Сначала рассмотрим, как отображается плоскость на себя. После этого дадим определение понятию движение, изобразим это графически. Изучим, что означает осевая и центральная симметрия, основные их свойства.
Тема: Движение
Урок: Понятие движения
1. Введение
Отображение плоскости на себя.
Все понятия, которые будут введены нами в этом разделе, фактически, уже изучались нами ранее, с той лишь разницей, что теперь мы введем их в общем виде.
Ось симметрии.
Осевая симметрия - это такой тип симметрии, при которой каждой точке плоскости, например в точке М (Рис. 1), по определенному закону ставится в соответствие другая точка той же плоскости.
Рис. 1.
Закон, согласно которому проводится это соответствие, таков:
Из точки М проводится перпендикуляр к прямой и получается точка Р, точка пересечения перпендикуляра с осью. Откладывался отрезок РМ1=РМ, и находится точка М1. Итак, любой точке М плоскости ставится в соответствие единственная точка М1 плоскости, при этом:
1. МР^а, Р - точка их пересечения
2. РМ1=РМ , откуда получалась точка М1
При этом мы опирались на известный геометрический факт: из точки М можно провести лишь одну прямую перпендикулярную данной прямой.
Обратная операция: если при осевой симметрии точке М ставится в соответствие точка М1, то точке М1 ставится в соответствие точка М.
Точно такие же операции соответствия можно провести и для пары точек N и N1 той же плоскости (Рис. 1), причем если нам известна точка N1, которая поставлена в соответствие точке N, то нам известна и сама точка N. Итак, каждой точке плоскости ставится в соответствие иная точка плоскости. И любая точка плоскости имеет свою соответствующую точку.
Осевая симметрия является частным случаем так называемого отображения плоскости насебя.
Другим частным случаем отображения плоскости на саму себя является центральная симметрия.
Точка плоскости М переходит в точку плоскости другую М1 по следующему закону (Рис. 2):
1. проводится прямая МО
2. эта прямая продолжается и на ней откладывается отрезок ОМ1=ОМ, получаем точку М1
М1 ставится в соответствие точке М.
Рис. 2.
Оба представленных примера отображений обладают следующим свойством:
если взять отрезок MN длиною а, то он перейдет в отрезок M1N1 той же длины, т. е. расстояние между любыми точками сохраняются.
Отображение плоскости на себя, при котором все расстояния сохраняются, называетсядвижением,
т. е. «плоскость двигается, а расстояние сохраняется». Движений таких несколько, мы пока рассмотрели два из них, а именно осевую симметрию и центральную симметрию. Теперь докажем, что каждая из этих симметрий является движением. Надо доказать, что любые расстояния сохраняются.
Докажем это для осевой симметрии.
Итак, при от отображении, М → М1, N → N1, причем РМ1=РМ, NQ=QN1 (Рис. 3)
Нам нужно доказать, что MN= M1N1.
Рис. 3.
Доказательство.
Составим чертеж (Рис. 4).
Сделаем дополнительные построения, построим точку К такую, что МК^ NN1,
тогда точка К отобразится в точку К1.
Докажем равенство прямоугольных треугольников MNК и M1N1К1. В этих треугольниках длины, интересующие нас, являются гипотенузами, значит, надо доказать равенство катетов.
МК = М1К1 как два перпендикуляра к параллельным прямым.
Из Рис. 4 видно, что NK = NQ - KQ и N1K1 = N1Q - K1Q. Из этих равенств и условия того, что точка N отобразилась в точку N1, вытекает, что NK = N1K1.
То есть треугольники равны по двум катетам, а следовательно, равны и их гипотенузы, то есть MN = M1N1, что и требовалось доказать.
Рис. 4.
Рис. 5.
Докажем теперь, что центральная симметрия также является движением. Дополним Рис. 2 точкой N и точкой N1, в которую отобразится первая точка при центральной симметрии (Рис. 5).
Для этого построим отрезок ON и его продолжение - отрезок ON1, получим точку N1. При этом ON1 = ON. Необходимо доказать, что MN = M1N1
Доказательство.
по двум сторонам и углу между ними (ÐMОN = ÐM1ОN1 как вертикальные, а соответствующие стороны треугольников равны вследствие законов центральной симметрии) .
То есть и при центральной симметрии любые расстояния сохраняются. Таким образом, и центральная симметрия является движением.
Итак, мы рассмотрели отображение плоскости на себя. Рассмотрели два примера отображения плоскости на себя: осевую симметрию и центральную симметрию. И подметили одно важное обстоятельство, что любые расстояния при этих преобразованиях сохраняются. Те преобразования плоскости на себя, которые сохраняют все расстояния, называются движениями. Мы доказали, что осевая симметрия является движением и центральная симметрия является движением.
Список рекомендованной литературы
1. Атанасян Л. С. и др. Геометрия 7-9 классы. Учебник для общеобразовательных учреждений. - М.: Просвещение, 2010.
2. Фарков А. В. Тесты по геометрии: 9 класс. К учебнику Л. С. Атанасяна и др. - М.: Экзамен, 2010.
3. Погорелов А. В. Геометрия, уч. для 7-11 кл. общеобр. учрежд. - М.: Просвещение, 1995.
Рекомендованное домашнее задание
1. Атанасян (см. список литературы), стр. 293, § 1, пункт 113,114, № 1148, 1152